第十六章一维波动.docx

《第十六章一维波动.docx》由会员分享，可在线阅读，更多相关《第十六章一维波动.docx（10页珍藏版）》请在第一文库网上搜索。

1、第十六章一维波动我们周围的许多现象都涉及到波。扔一块石头到池塘里，涟漪沿着水面向外移动。拍拍手，声波就会向外传播。全世界都能检测到大地震，因为地震会引起地震波在地球内部传播。一般来说，波是一种通过物质或通过真空传播（移动）的扰动。波最大的特点是不把物质从一个地方带到另一个地方。当一个波通过一个介质后，介质看起来就像它被扰动之前一样。每次你和一个体育场的其他球迷一起创造一个波浪时，你都证明了这一点（图16.1）。一旦你完成了你的一小部分站起来，坐下你就坐在同一个座位上；换句话说，你没有从体育场的一个位置移动到另一个位置。或者把一块石头扔到静止的池塘里，看着一片漂浮的叶子的运动：当岩石产生的波浪经

2、过时，叶子会起起落落，但不会离开原来的位置。一旦池塘再次平静下来，叶子就在它原来的地方。稍微想一想就会告诉你，池塘里的每一个水分子也是如此。正如我们将要看到的，动量和能量一-而不是物质一一是随波运动的。波是一种集体现象：一个坐满球迷的体育场可以产生一个绕着体育场传播的波；另一方面，一个人不能产生这样的波。人可以上下移动，也可以从一个地方跑到另一个地方，但这两种运动都不是波。因此，波永远不可能存在于空间的单个位置：单个水分子不会产生波一一水波需要大量的水。我在本章开头所举的例子一一水波、声波、地震波一一都是机械波，都是涉及粒子（暂时）位移的波。这种波需要一种介质来传播或通过。传播是由介质中粒子的

3、相互作用引起的。水波纹的媒介是水；拍手声的媒介是空气；地震波的媒介是构成地球内部的物质。有些波，如无线电波和光，不需要任何介质；它们可以通过真空传播，也可以通过介质传播。尽管这种非机械波在起源和性质上与我们在本章和下一章中所讨论的机械波大不相同，但它们具有机械波的许多性质。由于这个缘故，当我们在后面几章中讨论非机械波时，我们还要带去许多关于机械波的结果。图16.1球迷在体育场创造一个波浪。当旁边的人站起来举起手臂的时候，人们立刻站起来。由于一个人和下一个人之间的微小延迟，不是每个人都在同一瞬间起身，波以某种有限的速度绕着体育场传播。16.1用图形表示波假设一根绷紧的长弦的一端快速上下移动一次，

4、如图16.2所示。当绳子的末端升起时，它会拉起绳子的邻近部分。当相邻部分开始向上移动时，它拉上绳子的下一部分，而下一部分又拉上下一部分，以此类推。由于相邻的两段绳子相互拉动，绳子末端向上的位移就沿着绳子传递。当字符串的末尾向下移动时，在相反的方向上会发生类似的事件链。这种先向上再向下拉动相邻细绳的做法产生了一种波脉冲，这种波脉冲以恒定的速度沿着细绳传播而不改变形状。重要的是不要把脉冲的水平运动和弦的垂直运动混为一谈。脉冲通过的介质不沿水平方向运动。当脉冲通过弦线时，弦线上的每个粒子只上下移动一次。图16.3显示了一串珠子的垂直运动。石=O每个珠子执行相同的动作一一先上后下。然而，每个珠子在不同

5、的瞬间移动：首先是珠子1,然后是珠子2,然后是珠子3,以此类推。1：A*vectorsshowmotionofhandandstring在脉冲的前沿，每个珠子的运动是向上的；在图16.2沿字符串传播的波脉冲的产生16.1（a）使用图16.3中所示的轴选择,绘制位置-时间图，显示大焊珠位置的X和y分量如何随时间变化。（b）当磁珠位于脉冲前沿时，大磁珠的速度的X和y分量是正的、零的还是负的？对后缘重复此步骤。图16.3表明，波的运动不同于脉冲所通过的介质中粒子的运动。珠子只在垂直方向上移动，因此，需要记住的重要一点是：波（或单个波脉冲）的运动不同于传播波（或脉冲）的介质中粒子的运动。为了强调这一点

6、，我们将用字母C来表示波在介质中的波速（在这种情况下是沿着细绳），用Figure16.4Distinctionbetweenthewavefunctionanddisp1acementcurvesforaUiangu1arwavepuherupag31nga1ongstringPand1e1tothexaxi1.(b)Wawfunctionatt0.5M(c)Duphcemtfntcurveforpartic1e1ocatedatx0(f)Disp1acementCIirveforpartide1ocatedatfc41.0mDf(m)字母V来表示介质中粒子的速度（在这种情况下是珠子的垂直运动

7、）。*16. 2（a）是图16.3中脉冲的波速c常数？（b）（b）如果相邻珠子之间距离为5.Omm,则确定速度。如这个检查点所示：波脉冲沿着一串的波速C是恒定的。然而，弦的各个部分的运动并不是那么简单。当脉冲沿弦传播时，不同粒子的位移取决于时间和沿弦的位置。在任何给定的时刻，弦上不同的粒子有不同的位移。图16.2和16.3显示了沿着字符串的波脉冲的“快照”。每一张快照都显示了粒子在弦上的位移与其平衡位置的关系，这是一个瞬间位置的函数。例如，图16.4a显示了沿字符串移动的三角波脉冲的快照。这样的三角波脉冲是通过先向上移动字符串的末端，然后更快地向下移动而产生的。快照叠加在一个校准的网格上，这样

8、我们就可以从它们的平衡位置读出不同粒子的位移。图16.4a中的矢量DS表示质点在X=1Om处在瞬间t=0.94S处的位移，在波浪的背景下，位移用符号D来表示，初始位置总是作为粒子的平衡位置。在这一瞬间所有粒子位移的图形表示如图16.4b所示，它给出了作为沿着字符串位置X的函数的字符串的粒子位移的y分量（字符串的左端在x=0）图16.4b所示的函数称为波函数。波函数表示波在给定瞬间的形状，并在波沿弦传播时随时间而变化。在这一瞬间所有粒子位移的图形表示如图16.4b所示，它给出了作为沿着字符串位置X的函数的字符串的粒子位移的y分量（字符串的左端在x=0）。图16.4b所示的函数称为波函数。波函数表

9、示波在给定瞬间的形状，并在波沿弦传播时随时间而变化。16.3从图16.4a中,确定距离管柱末端1Om、1.5m和2.0m的点的位移。（d）在短时间间隔后拍摄的快照上，x=1.5m处的位移是大于、等于还是小于图16.4a所示的位移？表示图16.4a所示的波脉冲的另一种补充方法是把弦上一个质点的位移作为时间的函数来画出来。例如，图16.4C显示了X二0时弦末端位移的y分量作为时间的函数。图16.4C所示的函数称为位移曲线。该图显示，管柱末端在厂0时开始向上移动，在PO时达到最大位移约+0.50m0=0.50s,然后迅速向下移动到初始位置，到达初始位置时大约0.63S0这是产生三角波脉冲沿弦传播的运

10、动。波脉冲通过的任何弦的位移曲线对于弦上的不同粒子是不同的，你可以通过比较图16.4c和d.图16.4d显示了X=1O时质点的位移曲线m.位移保持为零，直到脉冲的前沿从X=O传播到x=10。m.这发生在t=0.50s,在那一瞬间，脉冲的前沿开始提升X=1Om的粒子，直到它在t达到最大位移。二1.0秒图16.4a所示的脉冲的较陡的尾端使粒子迅速返回到t=1.0s和t=1.1s之间的平衡位置。为什么位移曲线是波函数的镜像？因为波脉冲是向右传播的，所以脉冲的前沿在波函数图的右边。另一方面，位移曲线在左侧具有较小的t值（较早的时刻），在右侧具有较大的t值（较晚的时刻）。所以在图16.4C中，脉冲的前沿

11、在左边。（为了说服自己，观察图16.4a中X=1Om处的粒子，并想象脉冲经过该粒子时该粒子的运动。绘制粒子位移随时间的变化曲线，并将结果与图16.4d比较。请注意，图16.4C和D有相同的形式：X=1Om的一个简单地向右移动。这告诉我们，这两个粒子在不同的瞬间执行相同的运动。16.4（a）从图16.4C和d中，确定脉冲从x=0传播到X=1Om所需的时间。（b）根据你对a部分的回答，确定波的速度。根据介质相对于波动的运动方式，机械波分为两类。对于沿弦线传播的波，介质运动与脉冲运动垂直。这种波称为横波。在另一种类型的机械波中，介质的运动与脉冲的运动是平行的，以这种方式运动的波被称为纵波。现在让我们

12、更详细地看看第二种类型的波。考虑一个长螺旋弹簧，其端部如图16.5所示快速来回移动。当弹簧的左端向右位移时，每个线圈推动下一个线圈，使线圈一个接一个地向右位移。当左端被拉回到原来的位置时，每个线圈都会把下一个线圈拉回来。其结果再次是波脉冲传播到右边，与每个线圈暂时位移的方向传播的波脉冲。即使单个线圈的运动方向与波脉冲的传播方向一致，线圈的运动和脉冲的运动仍然是不同的。单个线圈来回移动，但波脉冲沿着弹簧以恒定的速度传播。纵波也可以用波函数和位移曲线来表示，但现在波函数看起来不再像传播波的快照。图16.6a示出了在某一时刻t1沿弹簧传播的脉冲的快照，它叠加在一个标定过的网格上。相应的波函数如图16

13、.6b所示-波函数给出了作为线圈位置函数的每个线圈位移的X分量。x=0之间的线圈而x=+0.20m未受扰动，因此位移DS在x=0之间为零且x=+0.2（线圈之间的X=+0.20米和X=+0.40m均向右侧位移。位移的X分量是正的，因为位移在正的X方向上。在x=+0.40m的右边，由于脉冲还没有到达弹簧的这一部分,所以位移仍然为零。图16.6c显示了x=0时弹簧端部的位移曲线。16.5（a）图16.6b中的脉冲是对称的,即使图16.6a显示弹簧拉伸部分的长度为0.15m,弹簧压缩部分的长度仅为0.05mo解释图16.6b的对称曲线如何正确表示图16.6a所示的不对称情况。（b）假设弹簧末端不是向

14、右移动，如图16.6所示，而是向左移动。这种扰动还会导致波脉冲向右传播吗？如果是，画出这个波脉冲在某个时刻t70的波函数。如果不是，那会发生什么？Figure16.51ongitudina1wavepu1sepropagaiFigure16.6Wavefunctionanddisp1acementcurveforaIongitudwavepu1sepropagatinga1ongaspring.V=Qy(C)Disp1acementcurveforcoi11ocatedatx=0DX(mm)图16.5沿弹簧传播的纵波脉冲图16.6纵波脉冲沿弹簧传播的波函数和位移曲线。16.2波传播波脉冲不是物

15、体，它没有质量因此对波动的描述与对物体运动的描述是非常不同的。为了研究波脉冲沿弦的传播，让我们考虑由短弦连接的珠子的集合。弦的质量相对于珠子的质量是可以忽略不计的。图16.7a显示了使波脉冲沿着一串珠子传播的力和加速度。(a)波脉冲沿珠串传播(b)珠3的自由体图(C)珠3的速度和加速度矢量图16.7a显示了当脉冲沿着弦传播时，这些珠子中的前十个。垂直的灰色线显示珠子的运动是完全垂直的。让我们把注意力集中在绳子上的第三个珠子上。在T1,弦的左端开始向上移动，只有珠1从最初的位置被移动。图16.7B中的顶部自由体图显示了施加在珠3上的两种接触力。如果弦紧，则FSc23和FSc43点在相反的水平方向。(这等于说，珠子上的重力相对于弦施加的接触力来说是可以忽略不计的，而且由于珠子没有加速，施加在珠子上的力的矢量和必须为零。)16.6回答这五个关于图16.7中T1的情况的问题，假设串珠的右端附着在没有显示的墙壁o(a)如果F=5N,墙对最右边的珠子施加的力的大小是多少？(b)S的水平分量的大小是多少？(C)手施加在弦上的力的方向是什么？(d)与F(c43)级相比，这种力的大小如何？(e)这个波的横向和纵向部分有什么影响？这个检查点提出了一个重要的观点：如果把弦拉紧，相邻珠子之间所有接触力的水平分量的大小等于弦中的张力几在T2处，脉冲的前缘已经传播到珠3。由于