偏微分方程.docx

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1、论文题目：偏微分方程的来源与进展课程：数学物理方程姓名：之江学号：162210012专业：轮机工程偏微分方程的来源与进展摘要：“数学物理方程”是以物理、工程技术和其它科学中消失的偏微分方程为主要争论对象，并且主要介绍求偏微分方程精确解方法的一门数学基础课程。本文简洁介绍了偏微分方程进展的来源、进展历程及特点、解决问题的方法，给出了偏微分方程的进展趋势。关键词：偏微分方程；模型；进展阶段；历程。一、偏微分方程问题的来源以及模型的建立偏微分方程由起初争论直接来源于物理与几何的问题进展到一个独立的数学分支，它内容庞杂，方法多样。偏微分方程争论的问题不仅来源于物理、力学、生物、几何和化学等学科的古典问

2、题，而且在解决这些问题时应用了现代数学的很多工具。近几十年来，该领域的争论工作，特殊是对非线性方程的理论、应用以及计算方法的争论起到了极大的推动作用,特别活跃。用数学方法处理应用问题时，首先是要建立合理的数学模型。在科学技术日新月异的进展过程中，人们争论的很多问题用一个自变量的函数来描述已经显得不够了，不少问题需要用多个变量的函数来描述。这样建立的数学模型在很多状况下是偏微分方程。比如，从物理角度来说，物理量有不同的性质，温度、密度等是用数值来描述的叫做纯量；速度、电场的引力等，不仅在数值上有不同，而且还具有方向，这些量叫做向量；物体在一点上的张力状态的量叫做张量。这些量不仅和时间有关系，而且

3、和空间坐标也有联系，这就要用多个变量的函数来表示。争论某些物理现象的抱负了的多个变量的函数方程，这种方程就是偏微分方程。物质总是在时间和空间中运动着的。虽然物质的运动形式千差万别，然而却具有共同的量的变化规律。客观世界的一切事物的运动和变化在数学上的反映就是变量的概念。事物的运动和变化又是相互依靠、相互制约的，反映在数学上,就是变量之间的关系，从而又形成了函数的概念。由于大量的实际问题中，略微简单一些的运动过程往往不能直接写出他们的函数，却简洁建立变量及其导数（或微分）间的关系式，即微分方程。假如一个微分方程中消失的未知函数只含一个自变量，这个方程叫做常微分方程；假如一个微分方程中消失多元函数

4、的偏导数，或者说假如未知函数和几个变量有关，而且方程中消失未知函数对几个变量的导数，那么这种微分方程就是偏微分方程。因此微分方程分为常微分方程和偏微分方程。由于自然现象中可能含有一个变量，更可能含有多个变量。由于自然现象往往是由多种因素打算的，描写这类现象的状态函数一般是多变量的，所以，自然现象的数学模型用得最多的是偏微分方程。高校的偏微分方程课程讲的正是这方面的内容。问题在于怎样从数学模型的角度去熟悉它，如何把它作为解决详细问题的技术手段。自然界中的各种必定过程，比如物理、力学和工程技术中所抽象出来的那些物理量的状态和相互关系，一般地可以建立三类典型的偏微分方程，即双曲型偏微分方程、抛物型偏

5、微分方程和椭圆型偏微分方程。在偏微分方程或数学物理方程中，它们又分别被称为波动方程（或振动方程）、热传导方程、位势方程（或拉普拉斯方程和泊松方程）。假如客体是属于各种波动现象或振动现象，诸如电磁波的波动过程，水波、声波等各种机械波的波动过程，弦的振动过程等，都可以用双曲型偏微分方程来表示。由于这类客体的量变规律具有共性，它们在适当条件下都可以抽象成抱负化的状态，双曲型偏微分方程恰好供应了在抱负化状态下处理该类客体中各种量之间相互依存及进展变化的模式。假如说“双曲型偏微分方程”这一名称典型的刻画了纯数学中数量关系和空间形式的特征的话，那么“波动方程”（或“振动方程”）这一名词则形象地反映了客体的

6、质与量的特征，它更倾向于应用数学,所以它不是消失在纯数学中，而是成为数学物理方程中的术语。同理，客体若是自然界中各种输运现象，诸如热传导过程、分子集中过程等,都可以用抛物型偏微分方程。数学物理方程中热传导方程正是从该类客体共有的已知科学规律动身，运用现成的纯数学工具而建立的数学模型。假如自然界中各种稳定的物理现象，诸如稳定的温度分布、浓度分布、静电场、无旋稳定恒电流场等与时间无关的自然现象，那么就可以建立位势方程（拉普拉斯方程和泊松方程）这样的数学模型，这正是纯数学中椭圆型偏微分方程进入稳定的物理现象的桥梁。自然界是一个特大的系统，必定现象不过是其中的一个子系统。而波动现象、输运现象和稳定的物

7、理现象，又是必定现象的下一个层次的三个子系统。与此相对应，作为描述必定现象的数学模型的经典数学，它也有双曲型、抛物型和椭圆型偏微分方程这三个子系统。因此，同是自然界中的必定现象，仍有次一级层次的质的不同。毕竟应当建立哪种数学模型，就要详细问题详细分析。当然，对于特定的详细问题，要准确地了解其运动，仅有反映共同运动规律的微分方程是不够的，还要考虑所争论对象处于怎样的待定“历史”和“环境”之中。历史状况体现在以某一时刻为开头的初始运动状态，叫做初始条件，而四周环境的影响则表现在边界上的实际状况，叫做边界条件。一个微分方程只有加上确定的初始条件和边界条件以后，才构成特定问题的数学模型，这就是数学物理

8、方程中微分方程的“定解问题”。二、偏微分成方程进展的过程及特点十八世纪，欧拉在他的著作中最早提出了弦振动的二阶方程，随后不久，法国数学家达朗贝尔也在他的著作论动力学中提出了特殊的偏微分方程。这些著作当时没有引起多大留意。1747年，达朗贝尔在他的论文张紧的弦振动时形成的曲线的争论中，明确导出了弦的振动所满意的偏微分方程，并给出了其通解。提议证明无穷多种和正弦曲线不同的曲线是振动的模式。这样就由对弦振动的争论开创了偏微分方程这门学科。达朗贝尔发表的论文张紧的弦振动时形成的曲线的争论被看作是偏微分方程论的开端。和欧拉同时代的瑞士数学家丹尼尔贝努利也争论了数学物理方面的问题，提出了解弹性系振动问题的

9、一般方法，对偏微分方程的进展起了比较大的影响。拉格朗日也争论了一阶偏微分方程，丰富了这门学科的内容。偏微分方程得到快速进展是在十九世纪，那时候，数学物理问题的争论富强起来了，很多数学家都对数学物理问题的解决做出了贡献。这里应当提一提法国数学家傅立叶，他年轻的时候就是一个精彩的数学学者。在从事热流淌的争论中,写出了热的解析理论，在文章中他提出了三维空间的热方程，也就是一种偏微分方程。他的争论对偏微分方程进展的影响是很大的。1749年，欧拉发表的论文论弦的振动争论了同样的问题，并沿用达朗贝尔的方法，引进了初始外形为正弦级数的特解。18世纪，计算两个物体之间的引力问题，引出另一类重要的偏微分方程位势

10、方程，它是1785年拉普拉斯(P. S. Laplace, 1749 1827)在论文球状物体的引力理论与行星外形中导出的，现在通常称为“拉普拉斯方程”。随着物理学所争论的现象从力学向电学以及电磁学的扩展，到19世纪，偏微分方程的求解成为数学家和物理学家关注的重心。1822年，法国数学家傅立叶(J.Fourier, 1768 1830)发表的论文热的解析理论，争论了吸热或放热物体内部任何点处的温度变化随时间和空间的变化规律，导出了三维空间的热传导方程。傅立叶解决了特殊条件下的热传导问题，也就是满意边界条件和初始条件的偏微分方程的求解。并且得到结论：可以将区间上的任何函数表示为我们通常所称的傅立

11、叶级数。19世纪导出的闻名偏微分方程还有麦克斯韦电磁场方程、粘性流体运动的纳维一司托克斯方程以及弹性介质的柯西方程等，全部这些方程都不存在普遍解法。和常微分方程一样，求偏微分方程显式解的失败，促使数学家们考虑偏微分方程解的存在性问题。柯西是争论偏微分方程解的存在性的第一人。柯西的工作后来被俄国女数学家柯瓦列夫斯卡娅进展为特别一般的形式，现代文献中称有关的偏微分方程解的存在唯一性定理为“柯西一柯瓦列夫斯卡娅定理:柯瓦列夫斯卡娅是历史上第一位女数学博士,历史上为数不多的杰出女数学家之一，也是俄国科学院历史上第一位女院士，为此俄国科学院还特地修改了院章中不接纳女性院士的规定。偏微分方程包含的内容可从

12、一个例子的争论加以介绍。弦振动是一种机械运动，当然机械运动的基本定律是质点力学的F二ma,但是弦并不是质点，质点力学的定律并不适用在弦振动的争论上。然而，假如我们把弦细细地分成若干个微小微小的小段，每一小段抽象地看作是一个质点，这样我们就可以应用质点力学的基本定律了。无界弦自由振动问题无界弦的自由振动问题即是满意下面条件的偏微分方程： 11(y x0|(Owjt) (xu1 (0.v) *r)6jrP)对于该偏微分方程,我们可用类似常微分方程初始问题的解法，先求出通解,然后把初始条件代入通解，以确定任意常数，从而求得初始问题的解。tln = 6T2Z(-CO .v 0),(utt = 2wx(

13、-co . 0(0, x) = (x),ut (0, .y)=破x), (-s .v +s)rt = 2zx(-co .v0X(0, .r)=奴 x),% (0, x)=妖 X), (s . )tn = 72zxx(-co .v 0),( tt = 2wx(- .V 0“ v .( tt = 2wx(- .V 0“ v .(zrt = 2zx(co . 0(0, x) = (x),ut (0, .v)=破x), (-s .v +co)物变策代换，=x-m, ZE,代入仅做分方程,整理可彻， = 0,得方程的道解曲 =U)+g(7)=*-m)+g( + m)cZ再代入初始条件，有：(1)(2)Z

14、(O,x) = (.v) + g(x) = x) = /(* /) + g(.r + at)=巡生此功广C22Jrt用微分的方法分析可得到弦上一点的位移是这一点所在的位置和时间为自变量的偏微分方程。上述例子是无界弦自由振动方程，它属于数学物理方程中的波动方程，也就是双曲型偏微分方程。偏微分方程的解一般有无穷多个，但是解决详细的物理问题的时候，必需从中选取所需要的解，因此，还必需知道附加条件。由于偏微分方程是同一类现象的共同规律的表示式，仅仅知道这种共同规律还不足以把握和了解详细问题的特殊性，带有边界条件的微分方程问题也叫做边值问题。三、偏微分方程的进展趋势随着物理科学所争论的现象在广度和深度两方面的扩展，偏微分方程的应用范围更广泛。从数学自身的角度看，偏微分方程的求解促使数学在函数论、变分法、级数绽开、常微分方程、代数、微分几何等方面进行进展。到了 20世纪随着科学技术的不断进展，在科学实践中提出了数学物理方程的新问题，电子计算机的消失为数学物理方程的争论成果供应